完成例题1题解，更改一些语法细节

静电学.md

@@ -24,23 +24,30 @@
 
 使用国际单位制[^1]，点电荷之间的相互作用力满足如下的库仑定律
 
-$$\vec{F} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{q_1q_2}{r^2}\hat{r}_{12} \tag{1}$$
+$$
+\vec{F} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0} \frac{q_1q_2}{r^2}\hat{r}_{12} \tag{1}
+$$
 
 其中 $q_1$ 和 $q_2$ 为两个点电荷的带电量，带电量可以是正的也可以是负的，但是一切物体的带电量一定是 $e = 1.602 \times 10^{-19}C$的整数倍， $r_{12}$ 为 $1$ 指向 $2$ 的位置向量，$\varepsilon_0$ 为物理常数，称为真空介电常数，$\varepsilon_0 \approx 8.85 \times 10^{-12}C^2/(N \cdot m^2)$
 
 **例1.** 在高斯单位制中，长度的基本单位是 $cm$，质量的基本单位是 $g$，时间的基本单位是 $s$，库仑定律写成
 
-$$\vec{F} = \frac{q_1q_2}{r^2}$$
+$$
+\vec{F} = \frac{q_1q_2}{r^2}
+$$
 
 此时电量的单位为 $esu$，试给出 $esu$ 和库仑之间的换算关系。
 
 **解：** 在高斯单位制中，力的单位是 $g \cdot cm/s^2$，而在国际单位制中，力的单位是 $kg \cdot m/s^2$，故
 
-$$\frac{esu^2}{cm^2} = 1 \times 10^{-5} \frac{1}{4\pi\varepsilon_0} \frac{C^2}{m^2}$$
+$$
+\frac{esu^2}{cm^2} = 1 \times 10^{-5} \frac{1}{4\pi\varepsilon_0} \frac{C^2}{m^2}
+$$
 
 化简得
 
-$$1C^2 \approx 9 \times 10^{18} esu^2 \\
+$$
+1C^2 \approx 9 \times 10^{18} esu^2 \\
 1C \approx 3 \times 10^9 esu
 $$
 
@@ -50,22 +57,63 @@ $$
 
 电荷之间的相互作用是通过场[^4]来传递的，点电荷受力与点电荷带点多少的比值称为电场强度，电场强度是一个矢量，表示为
 
-$$\vec{E} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{q}{r^2}\hat{r}$$
+$$
+\vec{E} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{q}{r^2}\hat{r}
+$$
 
 这样，电场力的大小可以表示为
 
-$$\vec{F} = q\vec{E} \tag{2}$$
+$$
+\vec{F} = q\vec{E} \tag{2}
+$$
 
 ### 1.3 叠加原理
 
 多个点电荷存在时，某一点的电场强度等于每一个点电荷单独存在时的电场强度的矢量和，对于连续均匀分布的点电荷，则可以化为积分形式。
 
-$$\vec{E} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0} \int\int\int \frac{\rho\hat{r}\Delta x \Delta y \Delta z}{r^2}$$
+$$
+\vec{E} = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0} \int\int\int \frac{\rho\hat{r}\Delta x \Delta y \Delta z}{r^2}
+$$
 
 其中，$\rho$ 表示单位体积所具有的电荷量。
 
 **例2.** 利用叠加原理求一根长度为 $L$，单位长度带电量为 $\lambda$ 的均匀带电线在周围的电场强度分布。
 
+![长度为L的均匀带电线及平面上的任一点](image.png)
+
+**解：** 首先根据对称性分析，这根电线是向周围辐射对称的，所以我们只需要考虑平面上的例子。
+
+首先，先考虑特殊情况，取一个在这根电线的延长线上的点。我们将这根电线分割为每段长度为 $\Delta l$ 的部分，进行分析可得
+
+$$
+\begin{align*}
+  E &= k\int^l_0 \frac{\lambda \Delta l}{(y + y_0)^2} \\
+    &= k \lambda (\frac{1}{y_0} - \frac{1}{y_0 + l})
+\end{align*}
+$$
+
+其中 $y_0$ 指的是 $BC$ 之间的距离，$k = \frac{1}{4\pi\varepsilon_0}$。
+
+然后考虑一般情况。对于平面上的一个点，若直接设其坐标为 $(x, y)$，正交分解得
+
+$$
+\begin{align*}
+E_x = \int \frac{x \lambda \Delta l}{(x^2 + (y + m)^2)^\frac{3}{2}} \\
+E_y = \int \frac{y \lambda \Delta l}{(x^2 + (y + m)^2)^\frac{3}{2}}
+\end{align*}
+$$
+
+过于繁琐。所以我们设这个点与原点连线和坐标轴的夹角为 $\theta$，其 $x$ 坐标为 $x$，则
+
+$$
+\begin{align*}
+E_x &= k \frac{\lambda \Delta l}{\frac{x^2}{sin^2\theta}}sin\theta = k \frac{\lambda}{x}(cos \theta_1 - cos \theta_2) \\
+E_y &= k \frac{\lambda \Delta l}{\frac{x^2}{sin^2\theta}}cos\theta = k \frac{\lambda}{x}(sin \theta_2 - sin \theta_1)
+\end{align*}
+$$
+
+再次合并即可。当 $l \rightarrow \infin, \theta_2 \rightarrow 0, \theta_1 \rightarrow \pi$ 时，$E_y \rightarrow 0, E_x \rightarrow k \frac{2 \lambda}{x}$
+
 **例3.** 利用叠加原理求均匀带电的半球壳在球心处的电场强度，已知球壳半径为 $R$，单位面积带电量为 $\lambda$。
 
 **例4.** 均匀带电球壳内部的电场强度处处为 $0$，一个带电绝缘圆环，试给出一种电荷分布，使得圆环内部各点的场强也都是 $0$。